2. Метод Б.В. Болотова

2.1. Экспериментальные исследования

Экспериментальные исследования проводились на действующей установке (рис. 2.1). Она представляет собой индукционную печь, работающую с дополнительными катушками W1 и W2, равномерно намотанными по торообразному каркасу с окнами для ввода внутрь полости тора испытуемых образцов (ИО), размещенных в тугоплавких циркониевых или графитовых тиглях.

Рис.2.1. Схема экспериментальной установки

Катушки W1 и W2 имеют одинаковое число витков, но обладают различным сечением провода. Поскольку эти катушки включены встречно, то общая их индуктивность очень маленькая. Если сечение провода одной из катушек взять равным 0,1 сечения другой, то результирующие ампер-витки уменьшатся всего лишь на 10%. Зато необходимые индукционные вихревые токи через испытуемые образцы могут быть получены на частотах до 300 МГц.

Контроль работы установки осуществлялся индикатором (И), включенным к обмотке W3. В установке имеется стержень (СТ), который может быть выполнен из того же вещества, что и испытуемый образец. В общем случае материалом стержня является керн трансформаторного железа, магнитный поток в котором индуцирует в испытуемом образце продольный ток по кольцу. В некоторых случаях величина импульсного тока доводилась до 107 А/мм2. Поскольку при таких токах может произойти испарение расплава за счет аномального выделения тепловой энергии, то токи подаются в виде коротких импульсов (до 0,1 мкс). В установке имеется постоянное подмагничивание по цепи 2 – 2. Для него обмотки W1 и W2 оказываются включенными согласно (последовательно).

В одном из экспериментов импульсные токи плотностью 107 А/мм2 с длительностью импульсов ≈ 0,1 мкс пропускались через кобальтовый расплав. Дополнительно создавался слабый фон нейтронов. Частота следования импульсов ограничивалась средней температурой ванны, которая поддерживалась на уровне 2500°С. Через десять часов работы установки спектрографом ИСП-22/28 были сняты спектрограммы и сравнены с исходными. У кобальта до подачи токов были обнаружены линии: 2407,3 Å; 2411,6 Å; 2424,9 Å; 2589,7 Å; 3044,0 Å; 3405,1 Å; 3412,3 Å; 3449,4 Å; 3453,5 Å и 2414,5 Å.

После подачи импульсного тока частота 2589,7 Å сместилась на участок линии 2599,39 Å, частота 3044,0 Å – на участок 3020,64 Å. Все они принадлежат железу. Около частоты 3044,0 Å появилась частота 3050,8 Å, около частоты 3412,3 Å появились частота 3414,7 Å и новая частота 2943,9 Å. Все они принадлежат никелю.

Здесь уместно также отметить, что железо и никель в отдельности делятся пополам. Железо делится на два атома алюминия, а никель – на два атома кремния. При делении железо и никель выбрасывают по два нейтрона, поэтому железо и никель в нашем примере следует называть квазимолекулами, так как два атома алюминия и кремния парами сближены на расстоянии порядка действия ядерных сил, при котором они прочно объединены ядерными силами. Реакции хорошо идут при небольшом облучении нейтронами или протонами, хотя их подача необязательна. Они способствуют возникновению мощных цепных процессов и образованию дополнительных нейтронов за счет дробления квазимолекул. Несмотря на малую энергию участвующих в реакции нейтронов, необходимо, с одной стороны, ставить отражатели нейтронов (например, циркониевые), а с другой – необходимо от них просто экранироваться. Нейтроны эти тепловые и имеют относительно малые скорости. В опытной установке нами использовались бронзовые кольца толщиной до 100 мм , которые охлаждались водой.

Аналогичная ядерная реакция идет и в боразоне B2N2. Для насыщения боразона дейтерием или тритием пропускается постоянный ток, "загоняющий" водородные ионы в кристаллическую решетку азида бора. Затем через него надо пропускать импульсы тока плотностью до 106 А/мм2. Для начала реакции необходимо также подводить малый уровень посторонних нейтронов, хотя и без дополнительных нейтронов ядерные процессы идут даже при плотностях тока менее 105 А/мм2. Боразон должен иметь некоторую критическую массу и должен быть окружен циркониевыми отражателями. После пропускания импульсного тока в испытуемых образцах были обнаружены бериллий и углерод.

Для одного из экспериментов из хорошо очищенных от примесей 51% Со, 11% V, 37% Fe был изготовлен сплав викаллоя. После сплавления с опытного образца была снята спектрограмма. Кроме линий кобальта, ванадия и железа были обнаружены линии хрома 2986,47 Å, 2905,5 Å (рядом с линией кобальта 3044,0 Å). Линии ванадия 2682,9 Å и 2683,1 Å сместились на участок 2663 Å, характерный для хрома. Причем линия хрома 2686,57 Å образовалась из линии железа 2990,4 Å. Появились новые частоты хрома: 2843,25 Å, 2860,9 Å, 2849,8 Å, 2835,6 Å. Были обнаружены также частоты кремния и магния. Однако хром в чистом виде, как кремний и магний, отделению не поддавался.

2.2. Теоретическое обоснование

Основные теоретические положения, которые объясняют проведенные эксперименты, представлены в работе [1]. Спарованные атомы кобальта могут преобразовываться путем переброса ядер водорода от одного атома кобальта к другому по схеме:


(2.1)

5927Co – 3,2,11H → 56,57,5826Fe + w ;
5927Co + 3,2,11H → 62,61,6028Ni + w ,

где w – выделяемая энергия порядка 2,5 МэВ [1, c.53].

Реакция (2.1) обратима, и если через расплав железа и никеля пропустить импульсы тока (до 104...107 А/мм2, длительностью около 0,1 мкс), то в спектрограмме железа и никеля появляются частоты кобальта алюминия, кремния и молибдена. Естественно, обратная реакция идет с поглощением энергии, хотя от разложения железа и никеля на алюминий и кремний образуется много нейтронов, которые за счет их тормозного действия дают много тепловой энергии.

Было замечено, что кобальт при отщеплении от него водородного атома превращался не в чистое железо, а в кластер (соединение кремния и иона магния), хотя железо может образовываться от непосредственного спаивания двух атомов алюминия. Мы его назвали изостером железа, а по сути, железо является квазимолекулой, так как спектральные его линии совпали со спектральными линиями железа, магния, кремния и алюминия.

Для преобразования железа может быть такое объяснение. При наличии ионов хрома кластеры железа преобразуются в кластеры криптона ( изостера криптона) по схеме:

(2.2)
(2.3)

5626Fe – 42He = 5224Cr;
3 (5224Cr) = 2 (7836Kr).

Тогда можно объяснить процентный состав сплава викаллой. С учетом процентного содержания элементов сплава формула их взаимодействия будет иметь вид

(2.4)

515927Co + 115123V + 375626Fe = 36(7836Kr)2 + 26 n0 + w.

Из уравнения (2.4) видно, что из исходных компонентов образуется целое число кластеров криптона при выделении 26 "избыточных" нейтронов.

Аналогичные расчеты можно провести для вольфрамового магнита (Hc = 5200 А/м, В = 1,05 Тл). Обычно в нем кобальта содержится 0,4%, вольфрама – 6%, железа – 93,6%. Расчеты, проведенные в работе [1], показывают более оптимальный состав: Со – 0,35; W – 6,66; Fe – 92,99%. Экспериментально проверено, что эти малые изменения состава усиливают энергию магнитного поля почти в 2 раза.

Для объяснения превращений в боразоне предлагается следующее. Под действием импульсных токов и возбужденных нейтронов атомы трития будут делиться на фрагменты (2 нейтрона, 1 протон, 1 электрон):

(2.5)

31H = 2 n0 + p + e .

Взрывной процесс деления трития может привести к перебросу одного водородного атома или его протона либо от ядра бора, либо от ядра азота. При этом могут образовываться как атомы углерода, так и атомы бериллия и кислорода. Реакции могут идти по схемам:

(2.6)
(2.7)
(2.8)
(2.9)

115B – 2,11H → 9,104Be + w1 ;
147N + 2,11H → 168O + 157N + w1 ;
147N – 2,11H → 12,136C + w2 ;
115B + 2,11H → 12,136C + w2 ,

где w1 = 0,294 МэВ, w2 =1,29 МэВ [1]. Обе реакции идут с выделением энергии.

Литература

  1. Болотов Б.В., Болотова Н.А, Болотов М.Б. Основы строения вещества.– Запорожье: Запорожская государственная академия, 1996.– 110 с.